Độ phân giải của dụng cụ quang học Bộ bách khoa toàn thư lớn về dầu khí
Ngay cả khi sử dụng một hệ thống quang học lý tưởng (một hệ thống không có khuyết tật và quang sai), không thể thu được ảnh mờ của một nguồn điểm, điều này được giải thích là do bản chất sóng của ánh sáng. Hình ảnh của bất kỳ điểm sáng nào trong ánh sáng đơn sắc đều là hình nhiễu xạ, nghĩa là nguồn điểm được hiển thị dưới dạng một điểm sáng trung tâm được bao quanh bởi các vòng tối và sáng xen kẽ.
Dựa theo tiêu chí Rayleigh, hình ảnh của hai người gần giống hệt nhau nguồn điểm hoặc hai vạch quang phổ gần đó có cường độ bằng nhau và đường viền đối xứng giống hệt nhau có thể phân giải được (tách biệt để nhận biết) nếu cực đại trung tâm của mẫu nhiễu xạ từ một nguồn (đường) trùng với mức tối thiểu đầu tiên của mẫu nhiễu xạ từ nguồn khác (Hình 265, a) ). Khi tiêu chuẩn Rayleigh được đáp ứng, cường độ của điểm “nhúng” giữa các cực đại bằng 80% cường độ ở mức cực đại, đủ để phân giải các đường 1 và 2. Nếu tiêu chí Rayleigh bị vi phạm thì sẽ có một đường (Hình 265, b).
1. Độ phân giải của ống kính. Nếu ánh sáng từ hai nguồn điểm ở xa chiếu vào thấu kính S 1 và S 2 (ví dụ: các ngôi sao) với một số khoảng cách góc , sau đó, do sự nhiễu xạ của sóng ánh sáng ở các cạnh của màng ngăn giới hạn thấu kính, trong mặt phẳng tiêu cự của nó, thay vì hai điểm, người ta quan sát thấy cực đại, được bao quanh bởi các vòng tối và sáng xen kẽ (Hình 266). rằng hai ngôi sao ở gần được quan sát trong thấu kính trong ánh sáng đơn sắc có thể phân giải được nếu khoảng cách góc giữa chúng
trong đó là bước sóng ánh sáng, D-đường kính thấu kính.
Độ phân giải (Resolution power) của ống kínhđược gọi là số lượng
Ở đâu - khoảng cách góc nhỏ nhất giữa hai điểm mà tại đó chúng vẫn được phân giải bằng thiết bị quang học.
Theo tiêu chuẩn Rayleigh, ảnh của hai điểm giống hệt nhau có thể phân giải được khi cực đại trung tâm của hình ảnh nhiễu xạ đối với một điểm trùng với điểm cực tiểu thứ nhất của hình ảnh nhiễu xạ đối với điểm kia (Hình 266). Từ hình vẽ cho thấy rằng khi tiêu chuẩn Rayleigh được đáp ứng, khoảng cách góc giữa các điểm phải bằng nhau , tức là, có tính đến (183.1)
Do đó, độ phân giải của ống kính
tức là nó phụ thuộc vào đường kính của nó và bước sóng ánh sáng.
Từ công thức (183.2), rõ ràng là để tăng độ phân giải của dụng cụ quang học thì cần phải tăng đường kính của thấu kính hoặc giảm bước sóng. Do đó, để quan sát các chi tiết mịn hơn của một vật thể, người ta sử dụng bức xạ cực tím và hình ảnh thu được là trong trường hợp nàyđược quan sát bằng màn huỳnh quang hoặc ghi lại trên tấm ảnh. Thậm chí có thể thu được độ phân giải lớn hơn bằng cách sử dụng tia X, nhưng nó có khả năng xuyên thấu cao và xuyên qua vật chất mà không bị khúc xạ; do đó, trong trường hợp này không thể tạo ra thấu kính khúc xạ. Dòng điện tử (ở mức năng lượng nhất định) có bước sóng xấp xỉ bằng tia X. Đó là lý do tại sao kính hiển vi điện tử có độ phân giải rất cao.
Độ phân giải của thiết bị quang phổ là một đại lượng không thứ nguyên
Ở đâu - giá trị tuyệt đốiđộ chênh lệch bước sóng tối thiểu của hai vạch quang phổ liền kề mà tại đó các vạch này được ghi riêng biệt.
2. Độ phân giải của cách tử nhiễu xạ. Hãy để tối đa T- bậc thứ của bước sóng 2 được quan sát ở một góc , tức là theo (180.3), d tội =m 2 . Khi di chuyển từ mức tối đa đến mức tối thiểu liền kề, hiệu đường đi thay đổi thành /N(xem (180.4)), trong đó N- số khe lưới. Do đó, giá trị nhỏ nhất 1 quan sát được ở một góc tối thiểu, thỏa mãn điều kiện d tội phút = tôi 1 + 1 /N. Theo tiêu chuẩn Rayleigh, = phút , I E. tôi 2 =m 1 + 1 /N hoặc 2 / ( 2 – 1)=mN. Thuế 1 và 2 gần nhau, tức là 2 – 1 = thì theo (183.3),
Do đó, độ phân giải của cách tử nhiễu xạ tỷ lệ thuận với bậc tôi phổ và số N khe cắm, tức là khi số đã cho khoảng cách tăng lên khi di chuyển đến giá trị lớnđặt hàng tôi sự can thiệp. Các cách tử nhiễu xạ hiện đại có độ phân giải khá cao (lên tới 210 5).
Sự phân tán ánh sáng
Như đã đề cập, ánh sáng truyền qua lăng kính tam giác bị khúc xạ và khi ra khỏi lăng kính, nó sẽ lệch khỏi hướng ban đầu về phía đáy lăng kính. Mức độ lệch của chùm tia phụ thuộc vào chiết suất của vật liệu lăng kính, và, như các thí nghiệm cho thấy, chiết suất phụ thuộc vào tần số ánh sáng. Sự phụ thuộc chiết suất của một chất vào tần số (bước sóng) ánh sáng được gọi là sự phân tán. Rất dễ quan sát hiện tượng tán sắc khi truyền ánh sáng trắng qua lăng kính (Hình 102). Khi rời khỏi lăng kính ánh sáng trắng phân hủy thành bảy màu: đỏ, cam, vàng, lục, lam, chàm, tím. Ánh sáng đỏ lệch ít nhất, ánh sáng tím lệch nhiều nhất. Điều này cho thấy thủy tinh có chiết suất cao nhất đối với ánh sáng tím và thấp nhất đối với ánh sáng đỏ. Ánh sáng có bước sóng khác nhau truyền trong môi trường có ở tốc độ khác nhau: màu tím với giá trị nhỏ nhất, màu đỏ với giá trị lớn nhất, vì n= c/v ,
Là kết quả của sự truyền ánh sáng qua lăng kính trong suốt, sự sắp xếp có trật tự của các ánh sáng đơn sắc sóng điện từ phạm vi quang học - phạm vi.
Tất cả các quang phổ được chia thành quang phổ khí thải và quang phổ sự hấp thụ. Phổ phát xạ được tạo ra bởi các vật thể phát sáng. Nếu đặt một chất khí lạnh, không phát xạ vào đường đi của tia tới lăng kính thì sẽ xuất hiện các vạch tối trên nền quang phổ liên tục của nguồn.
Trong trường hợp này, chúng ta thu được phổ hấp thụ của khí. Nhà vật lý người Đức G. Kirchhoff (1824-1887) đã phát hiện ra định luật theo đó thành phần quang phổ của ánh sáng phát ra từ các vật thể ở trạng thái nóng sẽ bị chúng hấp thụ ở trạng thái lạnh (nguyên tử). của phần tử này hấp thụ các bước sóng được phát ra ở nhiệt độ cao).
Phổ phát xạ được chia thành chắc chắn, có lót Và sọc. Quang phổ liên tục được tạo ra bởi chất rắn và chất lỏng nóng. Quang phổ vạch là tập hợp các vạch quang phổ cụ thể (trên nền đen). Quang phổ này được tạo ra bởi các khí kích thích ở trạng thái nguyên tử. Các nguyên tử cô lập của một nguyên tố hóa học nhất định phát ra các bước sóng được xác định nghiêm ngặt. Quang phổ dải bao gồm các dải quang phổ riêng lẻ được phân tách bằng khoảng tối. Không giống như quang phổ vạch, quang phổ sọc được tạo ra không phải bởi các nguyên tử mà bởi các phân tử không liên kết hoặc liên kết yếu với nhau.
LÝ THUYẾT ĐIỆN TỬ VỀ PHÂN TÍCH ÁNH SÁNG
Từ lý thuyết điện từ vĩ mô của Maxwell, người ta suy ra rằng chiết suất tuyệt đối của môi trường
trong đó là hằng số điện môi của môi trường, - Tính thấm từ. Trong vùng quang phổ của tất cả các chất 1, do đó
Từ công thức (186.1) bộc lộ một số mâu thuẫn với thí nghiệm: đại lượng N, là một biến, đồng thời vẫn bằng một hằng số nhất định . Ngoài ra, các giá trị N, thu được từ biểu thức này, không phù hợp với các giá trị thử nghiệm. Những khó khăn trong việc giải thích sự tán sắc ánh sáng theo quan điểm của lý thuyết điện từ của Maxwell đã được lý thuyết điện tử của Lorentz loại bỏ. Trong lý thuyết của Lorentz, sự tán sắc ánh sáng được coi là kết quả của sự tương tác giữa sóng điện từ với các hạt tích điện là một phần của vật chất và thực hiện dao động cưỡng bức trong trường điện từ xen kẽ của sóng.
Chúng ta hãy áp dụng lý thuyết điện tử về sự tán sắc ánh sáng cho một chất điện môi đồng nhất, giả sử chính thức rằng sự tán sắc ánh sáng là hệ quả của sự phụ thuộc từ tần số sóng ánh sáng. Hằng số điện môi của một chất, theo định nghĩa (xem (88.6) và (88.2)), bằng
Ở đâu { - độ nhạy điện môi của môi trường, 0 - hằng số điện, R - giá trị phân cực tức thời. Kể từ đây,
những thứ kia. phụ thuộc R. Trong trường hợp này, sự phân cực điện tử có tầm quan trọng hàng đầu, tức là dao động cưỡng bức của các electron dưới tác dụng của thành phần điện của trường sóng, vì đối với sự phân cực định hướng của các phân tử, tần số dao động trong sóng ánh sáng là rất cao ( 10 15Hz).
Theo phép tính gần đúng đầu tiên, chúng ta có thể giả sử rằng các dao động cưỡng bức chỉ được thực hiện bởi các electron bên ngoài liên kết yếu nhất với hạt nhân - các electron quang học.Để đơn giản, chúng ta xét dao động của chỉ một electron quang học. Momen lưỡng cực cảm ứng của một electron thực hiện dao động cưỡng bức bằng p=cũ,Ở đâu e- điện tích, X - sự dịch chuyển của electron dưới tác dụng của điện trường của sóng ánh sáng. Nếu nồng độ nguyên tử trong chất điện môi bằng N 0 thì giá trị phân cực tức thời
Từ (186.2) và (186.3) ta thu được
Do đó, nhiệm vụ là xác định chuyển vị X electron dưới tác dụng trường bên ngoài E. Chúng ta sẽ coi trường sóng ánh sáng là một hàm của tần số , tức là thay đổi tùy theo luật điều hòa: E = E 0cos t.
Phương trình dao động cưỡng bức của một electron (xem §147) trong trường hợp đơn giản nhất (không tính đến lực cản quyết định sự hấp thụ năng lượng của sóng tới) sẽ được viết dưới dạng
Ở đâu T, - cân nặng Tôi- phí thứ.
Từ biểu thức (186.8) và (186.9) suy ra chiết suất N phụ thuộc vào tần số trường bên ngoài, tức là, sự phụ thuộc thu được thực sự xác nhận hiện tượng tán sắc ánh sáng, mặc dù theo các giả định trên, hiện tượng này phải được loại bỏ trong tương lai. Từ biểu thức (186.8) và (186.9) suy ra rằng trong vùng từ = 0 đến = 0 N 2 lớn hơn một và tăng khi tăng (phương sai bình thường); Tại = 0 N 2 = ±; trong khu vực từ = 0 đến = N 2 nhỏ hơn một và tăng từ – lên 1 (phương sai thông thường). Di chuyển từ N 2k N, chúng ta thấy rằng đồ thị phụ thuộc N từ có dạng như trong hình. 270. Hành vi này Nđóng 0 - kết quả của giả định rằng không có lực cản trong quá trình dao động của electron. Nếu chúng ta tính đến trường hợp này thì đồ thị của hàm N( ) gần 0 sẽ được cho bởi đường đứt nét AB. Vùng đất AB - khu vực phân tán dị thường ( N giảm khi nó tăng ), các phần khác của sự phụ thuộc N từ mô tả phương sai bình thường ( N tăng khi tăng ).
Nhà vật lý người Nga D. S. Rozhdestvensky (1876-1940) đã đóng góp một công trình kinh điển về nghiên cứu sự phân tán dị thường trong hơi natri. Ông đã phát triển phương pháp can thiệp rất đo lường chính xác chiết suất của hơi và bằng thực nghiệm đã chỉ ra rằng công thức (186.9) mô tả chính xác sự phụ thuộc N từ , đồng thời đưa ra một hiệu chỉnh trong đó có tính đến các tính chất lượng tử của ánh sáng và nguyên tử.
Trang 1
Nghị quyết Dụng cụ quang học và đặc biệt, kính hiển vi bị hạn chế bởi hiện tượng nhiễu xạ. Hình ảnh hạt kích thước nhỏ hơn sẽ có dạng một vòng tròn nhiễu xạ, hình dạng của nó thực tế không phụ thuộc vào hình dạng của các hạt. Tại một cách đặc biệt Tuy nhiên, bằng cách quan sát các hình ảnh nhiễu xạ này, chúng ta có thể nhận thấy chúng và do đó, có thể thiết lập được sự tồn tại của các hạt, vị trí và chuyển động của chúng. Các vấn đề quan sát và nghiên cứu các hạt nhỏ như vậy trong dung dịch keo và khí dung là chủ đề của siêu âm.
Hạn chế về độ phân giải của thiết bị quang học có liên quan đến hiện tượng nhiễu xạ và quang sai của các nguyên tố hệ thống quang học.
Ngoài độ phân giải của mắt, độ phân giải của thiết bị quang học còn bị ảnh hưởng bởi mức độ hiệu chỉnh của hệ thống.
Điều gì quyết định độ phân giải của dụng cụ quang học?
Về việc tăng độ phân giải của dụng cụ quang học: Dokl.
Thông thường, độ phân giải của thiết bị quang học được hiểu là khả năng phân biệt (phân giải) hai phần tử gần nhau trong ảnh của vật thể - hai điểm sáng gần nhau trong thiết bị quang học thông thường hoặc hai vạch đơn sắc gần nhau trong quang phổ thu được khi sử dụng thiết bị quang phổ. .
Độ phân giải của thiết bị quang học có ý nghĩa gì và nó phụ thuộc vào điều gì.
Tại sao hiện tượng nhiễu xạ lại hạn chế độ phân giải của các dụng cụ quang học, chẳng hạn như kính thiên văn?
Theo tiêu chí Rayleigh, độ phân giải tối đa của một thiết bị quang học tương ứng với điều kiện khi cực đại chính của mẫu nhiễu xạ từ một vật thể điểm trùng khớp hoàn toàn với mức tối thiểu đầu tiên của mẫu nhiễu xạ từ một vật thể điểm khác gần điểm đầu tiên. Điều kiện này được đáp ứng bởi độ phân giải góc tối thiểu của thiết bị quang học.
Từ công thức (183.2), rõ ràng là để tăng độ phân giải của dụng cụ quang học thì cần phải tăng đường kính của thấu kính hoặc giảm chiều dài của thấu kính. Do đó, để quan sát các chi tiết mịn hơn của một vật thể, bức xạ cực tím được sử dụng và hình ảnh thu được trong trường hợp này được quan sát bằng màn hình huỳnh quang hoặc ghi lại trên tấm ảnh. Thậm chí có thể thu được độ phân giải lớn hơn bằng cách sử dụng tia X, nhưng nó có khả năng xuyên thấu cao và xuyên qua vật chất mà không bị khúc xạ; do đó, trong trường hợp này không thể tạo ra thấu kính khúc xạ. Dòng điện tử (ở mức năng lượng nhất định) có bước sóng xấp xỉ bằng tia X.
Từ công thức (183.2), rõ ràng là để tăng độ phân giải của dụng cụ quang học thì cần phải tăng đường kính của thấu kính hoặc giảm bước sóng. Do đó, để quan sát các chi tiết mịn hơn của một vật thể, bức xạ cực tím được sử dụng và hình ảnh thu được trong trường hợp này được quan sát bằng màn hình huỳnh quang hoặc ghi lại trên tấm ảnh. Thậm chí có thể thu được độ phân giải lớn hơn bằng cách sử dụng tia X, nhưng nó có khả năng xuyên thấu cao và xuyên qua vật chất mà không bị khúc xạ; do đó, trong trường hợp này không thể tạo ra thấu kính khúc xạ. Dòng điện tử (ở mức năng lượng nhất định) có bước sóng xấp xỉ bằng tia X.
Khác quan tâm Hỏi, rất quan trọng từ quan điểm kỹ thuật: độ phân giải của dụng cụ quang học là gì. Khi tạo ra kính hiển vi, chúng ta muốn nhìn thấy toàn bộ vật thể trong tầm nhìn của mình. Điều này có nghĩa là, chẳng hạn, khi chúng ta nhìn vào một vi khuẩn có hai đốm trên các mặt của nó, chúng ta muốn phân biệt cả hai đốm trong hình ảnh phóng to. Họ có thể nghĩ rằng để làm được điều này, bạn chỉ cần có độ phóng đại vừa đủ, vì bạn luôn có thể thêm nhiều ống kính hơn và đạt được độ phóng đại cao hơn, và nếu người thiết kế khéo léo, anh ta sẽ loại bỏ được quang sai hình cầu và sắc độ; dường như không có lý do gì mà không phóng to hình ảnh mong muốn lên bất kỳ kích thước nào. Nhưng giới hạn khả năng của kính hiển vi không phải do không thể đạt được độ phóng đại hơn 2000 lần.
NGHỊ QUYẾT(công suất phân giải) của thiết bị quang học là giá trị đặc trưng cho khả năng của các thiết bị này cung cấp hình ảnh riêng biệt của hai điểm của một vật thể gần nhau. Khoảng cách tuyến tính (hoặc góc) nhỏ nhất giữa hai điểm, bắt đầu từ đó hình ảnh của chúng hợp nhất và không còn phân biệt được, được gọi là. giới hạn độ phân giải tuyến tính (hoặc góc). Giá trị nghịch đảo của nó đóng vai trò là thước đo định lượng của R. s. quang học thiết bị. Có thể thu được hình ảnh lý tưởng của một điểm như một phần tử của vật thể từ sóng cầu. các bề mặt. Quang thực hệ thống có học sinh vào và ra (xem. Cơ hoành) có kích thước hữu hạn, giới hạn bề mặt sóng. Nhờ vào nhiễu xạ ánh sáng, ngay cả khi vắng mặt quang sai của hệ thống quang học và lỗi sản xuất, quang học hệ thống mô tả một điểm bằng màu đơn sắc. ánh sáng dưới dạng một đốm sáng được bao quanh bởi các vòng sáng tối xen kẽ nhau. Sử dụng lý thuyết, bạn có thể tính được naim. khoảng cách cho phép của quang học hệ thống, nếu biết được mức độ phân bố ánh sáng thì máy thu (mắt, lớp ảnh) sẽ cảm nhận được hình ảnh một cách riêng biệt. Theo điều kiện do J. W. Rayleigh (1879) đưa ra, ảnh của hai điểm có thể được nhìn thấy riêng biệt nếu tâm nhiễu xạ các điểm của mỗi điểm giao nhau với cạnh của vòng tối đầu tiên của vòng kia (Hình.).
Phân bố chiếu sáng E trong ảnh của hai nguồn sáng điểm được đặt sao cho khoảng cách góc giữa cực đại chiếu sáng Df bằng giá trị góc bán kính của điểm nhiễu xạ trung tâm Dq (điều kiện Df = Dq - Rayleigh).
Nếu các điểm của vật thể tự phát sáng và phát ra các tia không mạch lạc thì việc thực hiện sẽ tương ứng với cái được gọi. độ chiếu sáng giữa các hình ảnh của các điểm được phân giải sẽ là 74% độ chiếu sáng ở tâm điểm và góc. khoảng cách giữa các tâm nhiễu xạ điểm (độ rọi cực đại) được xác định bằng biểu thức Df = 1,21l/ D, trong đó l là bước sóng ánh sáng, D- đường kính đồng tử vào quang học hệ thống. Nếu quang học hệ thống có tiêu cự /, thì đại lượng tuyến tính giới hạn độ phân giải d = 1,21l f/D. Giới hạn độ phân giải của kính thiên văn và kính ngắm được biểu thị bằng cung. giây và được xác định theo công thức d = 140/ D(tại l = 560 nm và D tính bằng mm) (về R. s. của kính hiển vi, xem Nghệ thuật. kính hiển vi). Các công thức đã cho đúng cho các điểm nằm trên trục của thấu kính quang học lý tưởng. thiết bị. Sự hiện diện của quang sai và lỗi sản xuất làm giảm R.s. quang thực hệ thống. R.s. quang thực hệ thống cũng giảm khi di chuyển từ trung tâm trường nhìn đến các cạnh của nó. R.s. quang học thiết bị R op, bao gồm cả sự kết hợp của quang học. hệ thống và máy thu (lớp quang, cực âm bộ chuyển đổi quang điện tử v.v.), được liên kết với R. s. quang học hệ thống R oc và người nhận R n gần đúng f-loy
Bất kể tính đặc thù và mục đích của chúng là gì, chúng nhất thiết phải có một đặc điểm vật lý chung, được gọi là “độ phân giải”. Đặc tính vật lý này có tính chất quyết định đối với tất cả các thiết bị quang học và quang học, không có ngoại lệ. Ví dụ, đối với kính hiển vi, thông số quan trọng nhất không chỉ là khả năng phóng đại của thấu kính mà còn là độ phân giải, trên đó chất lượng hình ảnh của vật thể. đang nghiên cứu trực tiếp phụ thuộc. Nếu thiết kế của thiết bị này không có khả năng cung cấp nhận thức riêng biệt về các chi tiết nhỏ nhất, thì hình ảnh thu được sẽ có chất lượng kém ngay cả với độ phóng đại đáng kể.
Độ phân giải của dụng cụ quang học là giá trị đặc trưng cho khả năng phân biệt các chi tiết riêng lẻ nhỏ nhất của vật thể được quan sát hoặc đo. Giới hạn độ phân giải là khoảng cách tối thiểu giữa các phần (điểm) liền kề của một đối tượng, tại đó hình ảnh của chúng không còn được coi là các phần tử riêng biệt của đối tượng, hợp nhất với nhau. Khoảng cách này càng nhỏ thì độ phân giải của thiết bị tương ứng càng cao.
Nghịch đảo của giới hạn độ phân giải đóng vai trò là chỉ số định lượng về độ phân giải. Cái này thông số quan trọng nhất và quyết định chất lượng của thiết bị cũng như giá thành của nó. Do tính chất nhiễu xạ của sóng ánh sáng nên mọi hình ảnh của các phần tử nhỏ của vật thể trông giống như những điểm sáng được bao quanh bởi một hệ các vòng tròn giao thoa đồng tâm. Chính hiện tượng này đã hạn chế độ phân giải của bất kỳ dụng cụ quang học nào.
Theo lý thuyết của nhà vật lý người Anh thế kỷ 19 Rayleigh, ảnh của hai phần tử nhỏ ở gần nhau của một vật vẫn có thể phân biệt được khi cực đại nhiễu xạ của chúng trùng nhau. Nhưng ngay cả độ phân giải này cũng có giới hạn của nó. Nó được xác định bởi khoảng cách giữa chúng những chi tiết nhỏ nhất các đối tượng. thường được xác định Số lớn nhất các đường cảm nhận riêng biệt trên mỗi milimet hình ảnh. Thực tế này đã được thiết lập bằng thực nghiệm.
Độ phân giải của thiết bị giảm khi có hiện tượng quang sai (độ lệch chùm tia ánh sáng từ một hướng nhất định) và nhiều lỗi khác nhau sản xuất hệ thống quang học, làm tăng kích thước của các điểm nhiễu xạ. Do đó, các điểm nhiễu xạ càng nhỏ thì độ phân giải của bất kỳ quang học nào càng cao. Đây là một chỉ số quan trọng.
Độ phân giải của bất kỳ thiết bị quang học nào đều được đánh giá bằng chức năng phần cứng của nó, phản ánh tất cả các yếu tố ảnh hưởng đến chất lượng hình ảnh do thiết bị này cung cấp. Tất nhiên, các yếu tố ảnh hưởng như vậy trước hết phải bao gồm quang sai và nhiễu xạ - sự bẻ cong của sóng ánh sáng xung quanh chướng ngại vật và kết quả là làm lệch hướng của chúng so với hướng thẳng. Để xác định độ phân giải của các dụng cụ quang học khác nhau, người ta sử dụng các tấm trong suốt hoặc mờ đục thử nghiệm đặc biệt có mẫu tiêu chuẩn, được gọi là thế giới.
