Tuburi radio - istorie, denumire, fixare a tuburilor tipice. Calculatoare cu tub vid

Vă prezint versiunea HTML a cărții S.A. Bazhanov „Cum funcționează un tub radio. Obțineți cursuri” Gosenergoizdat, Moscova, Leningrad 1947.

Familiarizarea cu istoria inventării tubului radio ne duce înapoi în 1881, când celebrul inventator Thomas Edison a descoperit un fenomen care a servit ulterior drept bază pentru funcționarea aproape a oricărui tub radio. Realizarea de experimente care vizează îmbunătățirea primelor lămpi electrice. Edison a introdus o placă de metal în interiorul becului de sticlă al lămpii, așezând-o aproape de filamentul de carbon încălzit. Această placă nu a fost conectată deloc la firul din interiorul balonului (Fig. 1). Tija metalică pe care era ținută placa trecea prin sticlă spre exterior. Pentru a preveni arderea filamentului, aerul a fost pompat din becul lămpii. Inventatorul a fost destul de surprins să observe abaterea acului unui instrument electric de măsură inclus în conductorul care leagă placa metalică cu polul pozitiv (plus) al bateriei cu filament. Pe baza conceptelor comune la acea vreme, nu se putea aștepta la apariția curentului în circuitul „placă - fir de conectare - plus baterii”, deoarece acest circuit nu era închis. Cu toate acestea, curentul a trecut prin circuit. Când firul de conectare a fost conectat nu la plus, ci la minus al bateriei, curentul din circuitul plăcii s-a oprit. Edison nu a putut explica fenomenul descoperit, care a intrat în istoria tubului radio sub denumirea de efect Edison.

O explicație pentru efectul Edison a fost dată mult mai târziu, după ce electronii, cele mai mici sarcini negative ale electricității, au fost descoperiți în 1891 de către Stoey și Thomson. În 1900-1903 Richardson a întreprins cercetări științifice, al căror rezultat a fost confirmarea experimentală și teoretică a concluziei lui Thomson că suprafața fierbinte a conductorilor emite electroni. S-a dovedit că metoda de încălzire a conductorului este indiferentă: un cui încălzit pe cărbuni aprinși emite electroni (Fig. 2) în același mod ca filamentul unei lămpi electrice încălzită de curent electric. Cu cât temperatura este mai mare, cu atât emisia de electroni este mai intensă. Richardson a studiat în profunzime emisia de electroni și a propus formule pentru calcularea numărului de electroni emiși și a descoperit că, atunci când sunt încălziți la aceeași temperatură, diferiți conductori emit electroni în grade diferite, ceea ce a fost atribuit proprietăților structurale ale acestor conductori, adică caracteristicile structurii lor interne. Cesiu, sodiu, toriu și alte metale au proprietăți emisive crescute. Acesta a fost ulterior folosit la proiectarea emițătorilor de electroni intensi.

Totuși, stabilirea simplului fapt al existenței unei emisii de electroni de pe suprafața conductoarelor fierbinți (o astfel de emisie se numește termoionică sau termoionică) nu explică încă apariția curentului în circuitul plăcii lămpii Edison. Dar totul devine complet clar dacă ne amintim două circumstanțe: 1) spre deosebire de sarcinile electrice tind să atragă, iar cele asemănătoare tind să se respingă; 2) fluxul de electroni formează un curent electric cu o putere mai mare, cu atât numărul de electroni care se deplasează este mai mare (Fig. 3). Placa conectată la pozitivul bateriei incandescente a lămpii este încărcată pozitiv și, prin urmare, atrage electroni a căror sarcină este negativă. Astfel, circuitul aparent deschis din interiorul lămpii este închis și se stabilește un curent electric în circuit, care trece prin dispozitivul electric de măsurare. Săgeata instrumentului deviază.

Dacă placa este încărcată negativ în raport cu filamentul (exact ceea ce se întâmplă atunci când este conectată la minusul unei baterii incandescente), atunci va respinge electronii de la sine. Deși filamentul fierbinte va emite în continuare electroni, aceștia nu vor ajunge pe placă. Nu va apărea curent în circuitul plăcii, iar săgeata dispozitivului va indica zero (Fig. 4). Filamentul fierbinte va fi înconjurat pe toate părțile de un număr mare de electroni emiși continuu de filament și care se întorc din nou la el. Acest „nor de electroni” din jurul filamentului creează o sarcină spațială negativă, care împiedică electronii să scape din filament. Sarcina spațială poate fi eliminată („dizolva norul de electroni”) prin acțiunea unei plăci încărcate pozitiv. Pe măsură ce sarcina pozitivă crește, forța de atragere a electronilor a plăcii crește și tot mai mulți electroni părăsesc „norul” către placă. Sarcina negativă spațială din jurul firului scade. Curentul din circuitul plăcii crește, acul instrumentului deviază de-a lungul scalei către citiri mai mari. Astfel, curentul din circuitul plăcii poate fi modificat prin schimbarea sarcinii pozitive a plăcii. Aceasta este a doua posibilitate de creștere a curentului. Știm deja despre prima posibilitate: cu cât temperatura filamentului fierbinte este mai mare, cu atât emisia este mai puternică. Cu toate acestea, temperatura filamentului poate fi crescută doar până la anumite limite, după care există pericolul de ardere a filamentului.

Dar și creșterea sarcinii pozitive pe placă are limite. Cu cât această sarcină este mai puternică, cu atât viteza electronilor care zboară spre placă este mai mare. Acest lucru duce la bombardarea electronică a înregistrării. Deși energia de impact a fiecărui electron este mică, există mulți electroni, iar impacturile pot face ca placa să devină foarte fierbinte și chiar să se topească.

O creștere a sarcinii pozitive a plăcii se realizează prin includerea unei baterii cu o tensiune înaltă în circuitul său, iar plusul bateriei este conectat la placă, iar minusul la filament (la polul pozitiv al bateriei incandescente , Fig. 5). Lăsând neschimbată temperatura filamentului, adică menținând neschimbată tensiunea filamentului, este posibil să se determine natura modificării curentului în circuitul plăcii în funcție de modificarea tensiunii bateriei „plăcii”. Această dependență este de obicei exprimată grafic prin construirea unei linii care conectează fără probleme punctele corespunzătoare citirilor instrumentului. Axa orizontală de la stânga la dreapta afișează de obicei valori crescătoare ale tensiunii pozitive pe placă, mai degrabă decât axa verticală, de jos în sus - valori crescătoare ale curentului în circuitul plăcii. Graficul rezultat (caracteristică) sugerează că dependența curentului de tensiune este proporțională doar în limite limitate. Pe măsură ce tensiunea pe placă crește, curentul din circuitul său crește, mai întâi lent, apoi mai rapid și apoi uniform (secțiunea liniară a graficului). În sfârșit, vine un moment în care creșterea curentului încetează. Acest curent de saturație nu poate crește: toți electronii emiși de filament sunt complet consumați. „Norul electronic” a dispărut. Circuitul plăcii lămpii are proprietatea de transmitere unidirecțională a curentului electric. Această unilateralitate este determinată de faptul că electronii ("purtători de curent") pot trece într-o astfel de lampă doar într-o singură direcție: de la filamentul fierbinte la placă. John Fleming în 1904 a fost angajat în experimente de recepție a semnalelor telegrafice fără fir; era nevoie de un dispozitiv detector cu transmisie de curent unidirecțională. Fleming a folosit un tub electronic ca detector.

Acesta este modul în care efectul Edison a fost aplicat practic pentru prima dată în ingineria radio. Tehnologia a fost îmbogățită cu o nouă realizare - „supapa electrică”. Este interesant să comparăm două circuite: circuitul receptor Fleming, publicat în 1905, și circuitul modern al unui receptor simplu cu detector cu cristale. Aceste scheme diferă în esență puțin unele de altele. Rolul detectorului în circuitul lui Fleming a fost îndeplinit de o „supapă electrică” (supapă). Această „supapă” a fost primul și cel mai simplu tub radio (Fig. 6). Deoarece „supapa” trece curent numai atunci când există o tensiune pozitivă pe placă, iar electrozii conectați la partea pozitivă a surselor de curent se numesc anozi, acesta este exact numele dat plăcii, indiferent de forma (cilindric). , prismatic, plat) este dat. Filetul conectat la partea negativă a bateriei anodului („bateria cu plăci”, așa cum am numit-o mai devreme) se numește catod. „Supapele” lui Fleming sunt utilizate pe scară largă până în prezent și nu poartă alte nume. Fiecare radio modern alimentat cu curent alternativ conține un dispozitiv care convertește curentul alternativ în curentul continuu necesar receptorului. Această transformare se realizează prin „supape” numite kenotroni Dispozitivul kenotron este, în principiu, exact același cu dispozitivul în care Edison a observat pentru prima dată fenomenul de emisie termoionică: un balon din care este pompat aer, un anod și un catod incalzit prin curent electric. Kenotronul, care trece curentul într-o singură direcție, transformă curentul alternativ (adică un curent care schimbă alternativ direcția de trecere) în curent continuu, trecând tot timpul într-o singură direcție. Procesul de conversie a curentului alternativ în curent continuu prin kenotroni se numește rectificare, ceea ce aparent ar trebui explicat printr-o caracteristică formală: graficul curentului alternativ are de obicei o formă de undă (sinusoid), în timp ce graficul curentului continuu este o linie dreaptă. Se dovedește că graficul ondulat este „îndreptat” într-unul rectiliniu (Fig. 7). Dispozitivul complet folosit pentru redresare se numește redresor. Denumirea generală pentru toate tuburile radio cu doi electrozi - anod și catod (deși firul are două fire de la bec, dar reprezintă un electrod) este o lampă cu doi electrozi sau - pe scurt - o diodă. Diodele sunt folosite nu numai în redresoare, ci și în receptoarele radio în sine, unde îndeplinesc funcții legate direct de recepția semnalelor radio. O astfel de diodă, în special, este o lampă 6X6, în care două diode independente una de cealaltă sunt plasate într-un bec comun (astfel de lămpi se numesc diode duble sau diode duble). Kenotronurile au adesea nu unul, ci doi anozi, ceea ce se explică prin caracteristicile circuitului redresor. Anozii sunt fie localizați lângă un catod comun de-a lungul filamentului, fie fiecare anod înconjoară un catod separat. Un exemplu de kenotron cu un singur anod este o lampă de tip VO-230, iar kenotronele cu doi anod sunt lămpile 2-V-400, 5Ts4S, VO-188 etc. Un grafic care exprimă dependența curentului anodic al dioda pe tensiunea la anod se numește caracteristica diodei.

În 1906, Lv de Forest a plasat un al treilea electrod sub forma unei plase de sârmă în spațiul dintre catod și anod. Așa a fost creată o lampă cu trei electrozi (triodă) - prototipul aproape tuturor lămpilor radio moderne. Denumirea „grilă” a fost păstrată pentru al treilea electrod până în prezent, deși în prezent nu are întotdeauna aspectul unei grile. În interiorul lămpii, rețeaua nu este conectată la niciun alt electrod. Conductorul din rețea este scos din bec spre exterior. Prin conectarea unei baterii de rețea între conductorul de ieșire al rețelei și borna catodului (filament), puteți încărca rețeaua pozitiv sau negativ față de catod - în funcție de polaritatea bateriei.

Când polul pozitiv (plus) al unei baterii de rețea este conectat la rețea, iar polul negativ (minus) la catod, rețeaua capătă o sarcină pozitivă și cu cât tensiunea bateriei este mai mare, cu atât este mai mare încărcarea. Când bateria este repornită, rețeaua este încărcată negativ. Dacă conductorul de rețea este conectat direct la catod (cu orice bornă a filamentului), atunci rețeaua capătă același potențial ca și catodul (mai precis, ce are punctul circuitului de filament la care este conectată rețeaua). Putem presupune că în acest caz rețeaua primește potențial zero în raport cu catodul, adică sarcina rețelei este zero. Fiind sub tensiune zero, rețeaua nu are aproape niciun efect asupra fluxului de electroni care se grăbesc către anod (Fig. 8). Cea mai mare parte a acestora trece prin găurile rețelei (raportul dintre dimensiunile electronilor și găurile rețelei este aproximativ același ca între dimensiunile unei persoane și distanțele dintre corpurile cerești), dar unii dintre electroni pot încă intră pe grilă. De aici, acești electroni vor călători prin conductor până la catod, formând un curent de rețea.

După ce a primit o taxă de un semn sau altul (plus sau minus), grila începe să interfereze activ cu procesele electronice din interiorul lămpii. Când sarcina este negativă, rețeaua tinde să împingă electronii care au o sarcină de același semn. Și deoarece grila este situată pe calea electronilor de la catod la anod, grila va returna electronii înapoi la catod prin repulsie (Fig. 9). Dacă creșteți treptat sarcina negativă a rețelei, efectul respingător va crește, drept urmare, cu o tensiune pozitivă constantă pe anod și o tensiune constantă a filamentului, anodul va primi un număr tot mai mic de electroni. Cu alte cuvinte, curentul anodului va scădea. La o anumită valoare a sarcinii negative pe rețea, curentul anodului se poate opri complet - toți electronii vor fi returnați înapoi la catod, în ciuda faptului că anodul are o sarcină pozitivă. Grila cu sarcina sa va depasi actiunea sarcinii anodului. Și deoarece grila este mai aproape de catod decât de anod, influența sa asupra fluxului de electroni este mult mai puternică. Este suficient să schimbați doar puțină tensiune pe rețea pentru ca curentul anodic să se schimbe foarte mult. Aceeași modificare a curentului anodic poate fi, desigur, obținută prin modificarea tensiunii anodului, lăsând neschimbată tensiunea de pe rețea. Cu toate acestea, pentru a obține exact aceeași modificare a curentului în circuitul anodului, va fi necesară o modificare semnificativă a tensiunii anodului. În triodele moderne, o modificare a tensiunii rețelei de unul sau doi volți determină aceeași modificare a curentului anodului ca o modificare a tensiunii anodului de zeci sau chiar sute de volți.

O rețea încărcată pozitiv nu respinge, ci atrage electronii, accelerând astfel călătoria lor (Fig. 10). Dacă creșteți treptat tensiunea pozitivă pe rețea, începând de la zero, puteți observa următoarele. La început, grila va ajuta anodul: zburând din catodul fierbinte, electronii vor experimenta un efect de accelerare mai puternic. Cea mai mare parte a electronilor, îndreptându-se spre anod, va zbura prin găurile din rețea prin inerție și va ajunge în „spațiul rețelei” în câmpul tensiunii amplificate a anodului. Acești electroni vor merge la anod. Dar unii dintre electroni lovesc direct rețeaua și formează un curent de rețea. Apoi, pe măsură ce sarcina pozitivă a rețelei crește, curentul rețelei va crește, adică un număr tot mai mare de electroni din fluxul total de electroni va fi reținut de rețea. Dar și curentul anodului va crește, pe măsură ce viteza electronilor crește. În cele din urmă, toate emisiile vor fi complet consumate, încărcătura spațială din jurul catodului va fi distrusă, iar curentul anodului va înceta să crească. Va avea loc saturația, electronii emiși vor fi împărțiți între anod și rețea, cei mai mulți dintre ei căzând pe anod. Dacă creșteți și mai mult tensiunea pozitivă pe rețea, aceasta va duce la o creștere a curentului rețelei, dar numai datorită scăderii curentului anodic: rețeaua va intercepta un număr tot mai mare de electroni din fluxul de electroni care se îndreaptă către anodul. La tensiuni pozitive foarte mari pe rețea (mai mare decât tensiunea la anod), curentul rețelei poate chiar depăși curentul anodului; rețeaua poate „intercepta” toți electronii de la anod. Curentul anodului va scădea la zero, iar curentul rețelei va crește la un maxim egal cu curentul de saturație al lămpii. Toți electronii emiși de filament aterizează pe rețea.

Proprietățile caracteristice ale lămpilor cu trei electrozi sunt afișate clar printr-un grafic al dependenței curentului anodului de tensiunea rețelei la o tensiune pozitivă constantă la anod. Acest grafic se numește caracteristica lămpii (Fig. 11). La o tensiune negativă pe rețea, curentul anodic se oprește complet; acest moment este marcat pe grafic prin îmbinarea capătului inferior al caracteristicii cu axa orizontală de-a lungul căreia sunt trasate valorile tensiunii de pe grilă. În acest moment, lampa este „blocată”: toți electronii sunt returnați de rețea înapoi la catod. Plasa învinge acțiunea anodului. Curentul anodului este zero. Când sarcina negativă a rețelei scade (mișcarea de-a lungul axei orizontale spre dreapta), lampa se „deblochează”: apare un curent de anod, la început slab, apoi crește din ce în ce mai rapid. Graficul se grăbește în sus, îndepărtându-se de axa orizontală. Momentul în care sarcina rețelei este adusă la zero este marcat pe grafic prin intersecția caracteristicii cu axa verticală, de-a lungul căreia valorile curentului anodic sunt reprezentate de la zero în sus. Începem să creștem treptat sarcina pozitivă pe rețea, în urma căreia curentul anodic continuă să crească și în final atinge o valoare maximă (curent de saturație), la care caracteristica se îndoaie și apoi devine aproape orizontală. Toate emisiile de electroni sunt utilizate complet. O creștere suplimentară a sarcinii pozitive a rețelei va duce doar la o redistribuire a fluxului de electroni - un număr tot mai mare de electroni va fi reținut de rețea și, în consecință, mai puțini dintre ei vor cădea la anod. De obicei, tuburile radio nu funcționează la tensiuni pozitive atât de ridicate pe rețea și, prin urmare, secțiunea punctată a caracteristicii curentului anodic poate fi ignorată. Observați caracteristica începând din punctul în care axele se intersectează. Aceasta este o caracteristică a curentului rețelei. O rețea încărcată negativ nu atrage electroni, iar curentul rețelei este zero. Pe măsură ce tensiunea pozitivă de pe rețea crește, curentul din circuitul său, așa cum arată graficul, crește. Până acum, am presupus o tensiune constantă la anod. Dar când această tensiune crește, curentul anodului crește, iar când scade, scade. Acest lucru duce la necesitatea de a elimina și, prin urmare, de a desena nu o caracteristică, ci mai multe - una pentru fiecare valoare selectată a tensiunii anodului. Rezultă astfel o familie de caracteristici (Fig. 12), în care caracteristicile corespunzătoare tensiunilor anodice mai mari sunt situate mai sus, în stânga. Pe cea mai mare parte a lungimii sale, caracteristicile sunt paralele. Deci, există două posibilități de a influența magnitudinea curentului anodului: prin modificarea tensiunii de pe rețea și prin schimbarea tensiunii pe anod. Prima posibilitate necesită mai puține modificări, deoarece grila este mai aproape de catod decât anod și, prin urmare, modificările potențialului său au un efect mult mai mare asupra curentului de electroni. Coeficientul numeric care indică de câte ori influența rețelei în exact aceleași condiții este mai mare decât influența anodului se numește câștig de lampă. Să presupunem că creșterea tensiunii anodului cu 20V are același efect asupra curentului anodului ca schimbarea tensiunii rețelei cu doar 1V. Aceasta înseamnă că designul acestei lămpi este astfel încât influența rețelei asupra curentului anodului este de 20 de ori mai puternică decât influența anodului, adică câștigul lămpii este de 20. Cunoscând valoarea câștigului, puteți estimați proprietățile de amplificare ale lămpii, determinați de câte ori vor apărea oscilații mai puternice ale curentului electric în circuitul anodic dacă pe rețea se aplică oscilații electrice relativ slabe. Doar introducerea unei rețele în lampă a făcut posibilă crearea unui dispozitiv care amplifică curenții electrici oscilatori: diodele despre care am discutat mai devreme nu au proprietăți de amplificare. Abruptul (panta) caracteristicii este de o importanță semnificativă atunci când se evaluează proprietățile unei lămpi. O lampă cu o transconductanță mare este foarte sensibilă la modificările tensiunii rețelei: este suficient să modificați tensiunea rețelei într-o măsură foarte mică pentru ca curentul anodului să se modifice în limite semnificative. Panta este estimată cantitativ prin modificarea curentului anodului în miliamperi atunci când tensiunea rețelei se modifică cu 1 volt.

Catodul dintr-un tub radio este un fir subțire de metal (fir) încălzit de curent. Dacă un astfel de filament este încălzit cu curent continuu, atunci emisia de electroni va fi strict constantă. Dar aproape toate receptoarele moderne de transmisie radio sunt proiectate pentru a fi alimentate cu curent alternativ, iar filamentul nu poate fi încălzit cu un astfel de curent, deoarece emisia de electroni se va schimba și „pulsa”. Din difuzor se va auzi un zumzet AC - un bâzâit neplăcut care îngreunează ascultarea programului. Desigur, ar fi posibil să redresăm mai întâi curentul alternativ folosind o diodă și să îl transformați în curent continuu, așa cum se face pentru alimentarea circuitelor anodice - am vorbit deja despre acest lucru. Însă s-a găsit o metodă mult mai simplă și mai eficientă care permite folosirea curentului alternativ continuu pentru încălzirea catodului. Un filament de wolfram - un încălzitor - este plasat în canalele unui cilindru subțire și lung de porțelan. Firul este încălzit prin curent alternativ, iar căldura sa este transferată într-un cilindru de porțelan și peste o „carcasă” de nichel plasată peste el (Fig. 13), pe suprafața exterioară a cărei un strat subțire de oxizi de metale alcaline (stronțiu, bariu, se aplică cesiu etc.). Acești oxizi se remarcă prin emisivitate mare chiar și la temperaturi relativ scăzute (aproximativ 600 de grade). Acest strat de oxizi este sursa de electroni, adică catodul însuși. Ieșirea catodului din balon este conectată la o „carcasă” de nichel și nu există nicio legătură electrică între catod și filamentul încălzit. Întregul dispozitiv încălzit are o masă relativ mare, care nu are timp să piardă căldură în timpul schimbărilor rapide ale curentului alternativ. Datorită acestui fapt, emisia este strict constantă și nu se aude fundal în receptor. Dar inerția termică a catodului lămpilor din receptor este motivul pentru care receptorul pornit nu începe să funcționeze imediat, ci doar atunci când catozii se încălzesc. Grilele din lămpile moderne au cel mai adesea forma unor spirale de sârmă: „grilă densă” - spirele spiralelor sunt situate mai aproape una de alta, „grilă rară” - distanțele dintre spire sunt mărite. Cu cât grila este mai densă, cu atât este mai mare, celelalte lucruri fiind egale, influența sa asupra fluxului de electroni, cu atât câștigul lămpii este mai mare.

În 1913, Langmuir a mărit numărul de electrozi din lampă la patru, propunând introducerea unei alte grile în spațiul dintre catod și grilă (Fig. 14). Așa a fost creat primul tetrod - o lampă cu patru electrozi cu două grile, un anod și un catod. Grila pe care Langmuir a plasat-o mai aproape de catod se numește grila catodică, iar grila „veche” a fost numită grilă de control, deoarece grila catodică joacă doar un rol auxiliar. Cu tensiunea pozitivă mică primită de la o parte a bateriei anodului, rețeaua catodică accelerează fluxul de electroni către anod (de unde un alt nume pentru grilă - accelerând), „rezolvând” norul de electroni din jurul catodului. Acest lucru a făcut posibilă utilizarea lămpii chiar și la tensiuni relativ scăzute la anod. La un moment dat, industria noastră a produs o lampă cu două rețele de tip MDS (sau ST-6), al cărei pașaport indica: tensiunea anodului de funcționare 8-20V. Cele mai comune lămpi Micro (PT-2) la acea vreme funcționau de obicei la tensiuni mult mai mari - de ordinul a 100 V. Cu toate acestea, lămpile cu o rețea catodică nu s-au răspândit, deoarece în curând au fost propuse lămpi și mai avansate. În plus, „rețelele duble” aveau un dezavantaj semnificativ: rețeaua catodică încărcată pozitiv a luat un număr foarte mare de electroni din fluxul total, ceea ce a reprezentat o risipă a acestora. Deși oportunitatea de a lucra cu tensiuni anodice scăzute a fost atractivă, aceasta a fost contracarată de o pierdere mare de curent - nu a existat niciun beneficiu tangibil. Dar introducerea celei de-a doua grile a servit drept semnal pentru proiectanții de tuburi radio: „era” tuburilor cu mai mulți electrozi începuse.

Am avut de-a face cu un fenomen neplăcut în lămpile ecranate. Faptul este că electronii care lovesc suprafața anodului pot elimina așa-numiții electroni secundari din acesta. Aceștia sunt, prin natura lor, aceiași electroni, eliberați doar de pe suprafața metalului nu prin încălzire (ca de la catod), ci prin bombardarea cu electroni. Un electrod de bombardare poate elimina mai mulți electroni secundari.Se pare că anodul însuși se transformă într-o sursă de electroni (Fig. 16). În apropierea anodului există o rețea de ecranare încărcată pozitiv, iar electronii secundari, care scapă la viteze mici, pot fi atrași de această rețea dacă în orice moment tensiunea de pe rețea este mai mare decât tensiunea de pe anod. Este exact ceea ce se întâmplă atunci când un tub ecranat este utilizat în etapa finală de amplificare de joasă frecvență. Îndreptându-se spre grila de ecranare, electronii secundari stabilesc un curent invers în lampă, iar funcționarea lămpii este complet întreruptă. Acest fenomen neplăcut se numește efect dinatron. Dar există o modalitate de a combate acest fenomen. În 1929 Au apărut primele lămpi cu cinci electrozi, dintre care doi erau anodul și catodul, iar restul de trei erau grile. Pe baza numărului de electrozi, aceste lămpi se numesc pentode. A treia plasă este plasată în spațiul dintre plasa de ecranare și anod, adică este cel mai aproape de anod. Este conectat direct la catod și, prin urmare, are același potențial ca și catodul, adică negativ față de anod. Datorită acestui fapt, rețeaua returnează electronii secundari înapoi la anod și astfel previne efectul dinatron. De aici și numele acestei grile - protectoare sau anti-dinatron. În multe dintre calitățile lor, pentodele sunt superioare triodelor. Sunt folosite pentru a amplifica tensiuni de înaltă și joasă frecvență și funcționează excelent în etapele finale.

Creșterea numărului de grile din lampă nu s-a oprit la pentod. Seria „diodă” - „triodă” - „tetrodă” - „pentodă” a fost completată cu un alt reprezentant al familiei de tuburi - hexoda. Aceasta este o lampă cu șase electrozi, dintre care patru sunt grile (Fig. 17). Este utilizat în amplificarea de înaltă frecvență și etapele de conversie a frecvenței la receptoarele superheterodine. De obicei, puterea semnalelor radio care sosesc la antenă, în special pe unde scurte, variază în limite foarte semnificative. Semnalele fie cresc, fie se estompează rapid (fenomenul de estompare). Hexoda este proiectată în așa fel încât să schimbe automat rapid câștigul: amplifică semnalele slabe într-o măsură mai mare și semnalele puternice într-o măsură mai mică. Ca rezultat, audibilitatea este nivelată și menținută aproximativ la același nivel. Automaticitatea acțiunii se realizează prin modificarea potențialelor de pe grile în timp cu modificări ale puterii semnalelor primite. Această hexodă se numește hexodă care se estompează. În receptoarele convenționale, un astfel de control al câștigului are loc, dar este realizat folosind pentode cu o parte inferioară alungită a caracteristicii, unde panta are o valoare care variază ușor. Astfel de pentode sunt numite
„Eu gătesc.”

A doua categorie de hexode este amestecarea hexodelor. La receptoarele superheterodine, semnalul primit este mai întâi coborât în frecvență și apoi amplificat. Această reducere sau conversie de frecvență poate fi realizată și folosind triode, așa cum sa făcut anterior. Dar amestecarea hexodelor îndeplinește această funcție mai eficient. În practica noastră de recepție de transmisie, alte lămpi cu și mai multe grile sunt folosite pentru a îndeplini această funcție. Acestea sunt pentagrile (lampi cu cinci grile) sau, cum se numesc altfel, heptode (lampi cu sapte electrozi). Lămpile de tip 6A8 și 6L7 aparțin acestei categorii de lămpi. Pentru a converti frecvența în receptoare superheterodine, se folosește și o lampă cu șase grile (opt electrozi) - o octodă. Spre deosebire de o pentagridă, o octodă este o combinație între o triodă și o pentodă (în timp ce o pentagridă este o triodă cu o tetrodă). Apărând mai târziu decât pentagridul, octoda este superioară ca calitate față de predecesorul său.

Dar nu numai în „direcția rețelei” lămpile s-au dezvoltat în ultimii ani. Am vorbit deja despre plasarea a două „supape electrice” într-un balon comun, atingând dispozitivul unei diode duble de tip 6X6. Combinații precum diodă-triodă, triode duble, triode duble (DDT), diodă duble-pentode (DDP), triodă-hexode etc. sunt acum utilizate pe scară largă. În cea mai mare parte, astfel de lămpi combinate au un catod comun. Lucrarea unei lămpi este similară cu cea a mai multor lămpi mai simple. De exemplu, o lampă 6N7 este o triodă dublă - două triode separate într-un bec comun, un fel de gemeni. Această lampă înlocuiește cu succes două lămpi triodă și poate fi folosită fie într-un amplificator rezistiv în două trepte, fie într-un circuit push-pull, pentru care este de fapt destinată. După detectarea, care se efectuează în receptoare superheterodine, de obicei prin diode, trebuie efectuată amplificarea. În acest scop, o triodă de amplificare este acum plasată într-un balon comun cu o diodă de detectare: așa au apărut diode-triode. La receptoarele superheterodine, pentru controlul automat al volumului (AVG), este necesar să se obțină un curent continuu, a cărui valoare s-ar modifica în timp odată cu puterea semnalelor primite. În aceste scopuri, s-a putut folosi o diodă separată, dar s-a dovedit a fi posibil să o plaseze într-un balon cu diodă-triodă. Deci, trei lămpi au fost plasate într-o singură lampă: două diode și o triodă, iar lampa a fost numită dublă diodă-triodă. In acelasi fel a aparut dioda pentoda, trioda hexoda etc.. Lampa de tip 6L6 se deosebeste oarecum de celelalte lampi. Aceasta este o lampă foarte interesantă: nu are un electrod, dar este, parcă, implicită. Pe de o parte, această lampă este un tetrod evident, deoarece are doar patru electrozi: un catod, un anod și două grile, dintre care una de control, iar cealaltă de ecranare. Dar, pe de altă parte, 6L6 este un pentod, deoarece are toate proprietățile sale și caracteristici foarte pozitive. Rolul grilei de protectie, obligatoriu pentru pentod, in lampa 6L6 este indeplinit de ... spatiu gol, o zona creata artificial situata intre anod si grila de ecranare (Fig. 18). În această zonă se creează un potențial zero, exact la fel cu ceea ce ar avea grila de protecție dacă ar exista doar în această lampă. Pentru a crea o astfel de zonă, au trebuit făcute modificări de design. În special, anodul este situat mai departe de grila de protecție. „Electrodul imaginar” acționează asupra electronilor secundari în același mod ca și grila de protecție și, de asemenea, previne apariția efectului dinatron. Electronii din această lampă merg de la catod la anod ca în raze separate, trecând în spațiile dintre spirele grilelor; de unde și numele lămpii - fascicul. Roturile grilelor sunt dispuse astfel încât grila de ecranare să se afle în „umbra electronică” creată de spirele grilei de control cel mai apropiat de catod. Datorită acestui fapt, plasa de ecranare atrage relativ puțini electroni la sine, iar curentul de emisie este cheltuit aproape complet pe circuitul anodic. Pe laturile laterale înguste ale catodului, lampa are scuturi metalice conectate la catod, datorită cărora electronii ajung la anod doar din anumite părți unde se creează un câmp electric uniform. Nu există „vârtejuri electronice”, care se reflectă în absența distorsiunii în funcționarea lămpii. Lămpile cu raze au o eficiență ridicată și sunt capabile să furnizeze o putere de ieșire foarte mare. Este suficient să spunem că două astfel de lămpi într-un circuit push-pull, în anumite condiții, pot furniza până la 60W de putere utilă.

Lămpile sunt îmbunătățite nu numai electric, ci și pur structural. Primele tuburi radio nu erau foarte diferite ca aspect de lămpile electrice și se aprindeau aproape la fel. Mulți își amintesc și acum primele tuburi radio dezvoltate de compatrioții noștri Prof. A. A. Cernîșev și prof. M. A. Bonch-Bruevici. În ultimii ani, aspectul tubului radio s-a schimbat foarte mult. Gândirea noastră științifică internă a adus o mare contribuție la crearea de noi tipuri de lămpi și la îmbunătățirea celor produse anterior. Este suficient să subliniem munca echipei laureatului Premiului Stalin, purtător de ordine prof. S. A. Vekshinsky. La început, tubul radio, spre marea surprindere a radioamatorilor începători, a încetat să mai strălucească și a fost îndreptat doar spre îndeplinirea sarcinilor sale directe. Apoi configurația cilindrului a fost schimbată în mod repetat. Au apărut lămpi de dimensiuni mici, puțin mai mult de jumătate de dimensiunea unui deget mic. Pentru echipamentele radio de tip laborator, s-au produs lămpi similare ca mărime și formă cu ghindele. În prezent, lămpile metalice sunt larg răspândite, ceea ce este cumva incomod de a numi lămpi, deoarece nu luminează deloc. Înlocuirea unui cilindru de sticlă cu unul din metal (oțel) nu este o înlocuire ușoară: lămpile metalice diferă favorabil de lămpile din sticlă prin dimensiunile lor mici (o lampă 6X6, de exemplu, are doar dimensiunea unei nuci), durabilitate, ecranare electrică bună. (nu este nevoie să puneți scuturi voluminoase, ca în cazul lămpilor de sticlă), capacități mai mici interelectrozi etc. Cu toate acestea, există și dezavantaje la lămpile metalice, dintre care încălzirea puternică a becului metalic este foarte semnificativă, în special la kenotroni.

În prezent, multe tipuri de lămpi sunt disponibile în două versiuni: metal și sticlă. Utilizarea unei „chei” pe tija lămpii facilitează introducerea lămpii în soclu. Dacă anterior era posibil să atingeți neglijent prizele prizei cu pini greșiți, drept urmare lampa, care clipea spectaculos pentru o clipă, era permanent în afara funcționării din cauza arderii filamentului, acum este imposibil să o introduceți lampa până când pinii sunt în poziția corectă. Sunt excluse erorile care duc la distrugerea lămpii. Tehnologia lămpii este în mod constant îmbunătățită. Nivelul său determină progresul tehnologiei radio.

U a la anod. Valorile tensiunii de pe rețea în volți sunt reprezentate de-a lungul axei orizontale: tensiunile negative sunt la stânga de zero, tensiunile pozitive sunt la dreapta. Valorile curentului anodic în miliamperi sunt reprezentate de-a lungul axei verticale, în sus de la zero. Având în față caracteristica lămpii (Fig. 19), puteți determina rapid cu ce este egal curentul anodului la orice tensiune de pe rețea: la U g = 0, de exemplu, i a =i a0 = 8,6 mA . Dacă sunteți interesat de date la alte tensiuni anodice, atunci desenați nu o caracteristică, ci mai multe: pentru fiecare valoare a tensiunii anodului separat. Caracteristicile pentru tensiunile anodice inferioare vor fi situate la dreapta, iar pentru cele mai mari - la stânga. Acest lucru are ca rezultat o familie de caracteristici, cu ajutorul cărora puteți determina parametrii lămpii.

Facem tensiunea de pe grilă pozitivă U g = + SV. Ce s-a întâmplat cu curentul anodului? A crescut la 12 mA (Fig. 20). Grila încărcată pozitiv atrage electronii și, prin urmare, îi „împinge” spre anod. Cu cât este mai mare tensiunea pozitivă pe rețea, cu atât este mai mare efectul acesteia asupra fluxului de electroni, ceea ce duce la o creștere a curentului anodic. Dar vine un moment în care creșterea încetinește, caracteristica devine îndoită (îndoirea superioară) și, în cele din urmă, curentul anodic încetează complet să crească (secțiunea orizontală a caracteristicii). Aceasta este saturația: toți electronii emiși de catodul fierbinte sunt complet îndepărtați de acesta de către anod și grilă. La o anumită tensiune anodică și tensiune a filamentului, curentul anodic al lămpii nu poate deveni mai mare decât curentul de saturație i s.

Facem tensiunea pe grilă negativă, trecem în zona din stânga axei verticale, în „zona stângă”. Cu cât este mai mare tensiunea negativă pe rețea, cu atât mai mult la stânga, cu atât curentul anodului devine mai mic. La U g = - 4 V, curentul anodic scade la i a = 3 mA (Fig. 21). Acest lucru se explică prin faptul că rețeaua încărcată negativ respinge electronii înapoi la catod, împiedicându-i să treacă la anod. Vă rugăm să rețineți că în partea de jos a caracteristicii există și o curbă ca și în partea de sus. După cum va fi clar din cele ce urmează, prezența coturilor afectează semnificativ performanța lămpii. Cu cât caracteristica este mai liniară, cu atât tubul amplificatorului este mai bun.

Să facem tensiunea negativă de pe rețea atât de mare încât rețeaua împinge toți electronii departe de ea însăși înapoi la catod, fără a le permite deloc să treacă la anod. Fluxul de electroni este întrerupt, curentul anodic este egal cu zero. Lampa este „blocata” (Fig. 22). Tensiunea de pe rețea la care lampa este „blocata” se numește „tensiune de blocare” (indicată de U gzap). Pentru caracteristica am luat U gzap = - 9v. Puteți „debloca” lampa prin scăderea tensiunii negative de pe rețea sau prin creșterea tensiunii anodului.

Prin setarea unei tensiuni constante la anod, puteți modifica curentul anodului i a de la zero (i a = 0) la maxim (i a = i s) prin schimbarea tensiunii de pe rețea în intervalul de la U g vest la U g (Fig. 23). Deoarece rețeaua este situată mai aproape de catod decât de anod, este suficient să schimbați doar puțin tensiunea rețelei pentru a schimba semnificativ curentul anodului. În cazul nostru, este suficient să modificați tensiunea rețelei cu doar 14,5V pentru a reduce curentul anodului de la maxim la zero. Efectul tensiunii rețelei asupra fluxului de electroni este o oportunitate extrem de convenabilă de a controla cantitatea de curent electric, mai ales când se consideră că acest efect este instantaneu, fără inerție.

Vom schimba uniform și continuu tensiunea de pe rețea, făcând-o fie pozitivă, fie negativă. În acest scop, aplicăm rețelei o tensiune alternativă U mg1, numită tensiune de excitare a lămpii. Această tensiune (undă sinusoidală) este reprezentată pe axa verticală a timpului t, coborând de la zero. Curentul anodului va pulsa - crește și scade periodic cu o frecvență egală cu frecvența tensiunii de excitare. Graficul pulsațiilor curentului anodic, repetând în forma sa graficul tensiunii de excitație, este reprezentat de-a lungul axei orizontale a timpului t la dreapta caracteristicii. Cu cât valoarea lui U mg1 este mai mare, cu atât intervalul de modificări ale curentului anodic este mai mare (comparați U mg1 și I m a1 cu U mg 2 și I m a2) (Fig. 24). Punctul a de pe caracteristică, corespunzător tensiunii medii de pe rețea și curentului de repaus din circuitul anodic: se numește punct de funcționare.

Ce se întâmplă dacă rezistența R a este inclusă în circuitul anodic al lămpii (diagrama din stânga)? Curentul anodic i a va trece prin el, drept urmare o cădere de tensiune U Ra va apărea peste el, pulsand cu frecvența tensiunii de excitare. Tensiunea pulsatorie, așa cum se știe, constă din doi termeni: constantă (în cazul nostru U Ra) și variabilă (U ma). Cu valoarea corect selectată a variabilei R a, termenul de tensiune anodic U ma în amplificatoarele de tensiune se dovedește a fi mai mare decât Umg, adică tensiunea alternativă este amplificată. Raportul dintre U ma și U m g se numește câștig de circuit. Dacă amplificarea produsă de o lampă nu este suficientă, atunci tensiunea amplificată de prima lampă este furnizată celei de-a doua lampă, iar de la a doua la a treia, etc. Așa se realizează amplificarea în cascadă (Fig. 25). Figura din dreapta arată circuite foarte simplificate ale amplificatoarelor cu trei trepte: în partea de sus - pe rezistențe, iar în partea de jos - pe transformatoare.

În fig. 26 prezintă aceeaşi caracteristică a lămpii ca în FIG. 24, numai fără pliurile superioare și inferioare netede. Aceasta este o caracteristică idealizată. Comparați smochinele. 24 și 26 și veți vedea la ce duce prezența coturilor într-o caracteristică reală. Ele provoacă distorsiuni în circuitul anodic al formei curbei de oscilație amplificată, iar aceste distorsiuni sunt inacceptabile, mai ales când sunt mari. Un difuzor conectat la un amplificator care funcționează cu distorsiuni produce sunete răgușite, vorbirea devine neinteligibilă, cântatul devine nenatural etc. Astfel de distorsiuni, cauzate de neliniaritatea caracteristicii tubului, sunt numite neliniare. Ele nu vor exista deloc dacă caracteristica este strict liniară: aici graficul fluctuațiilor curentului anodic repetă exact graficul fluctuațiilor de tensiune pe rețea.

Caracteristicile majorității tuburilor amplificatoarelor sunt simple în secțiunea mediană. Concluzia sugerează de la sine: nu folosiți întreaga caracteristică a lămpii împreună cu coturile, ci doar secțiunea sa din mijloc dreaptă (Fig. 27). Acest lucru va scuti câștigul de la distorsiunile neliniare. Pentru a realiza acest lucru, tensiunea de pe rețea nu trebuie să depășească -U g 1 la valori negative și +U g 2 la valori pozitive. Mărimea curentului anodic va varia în limite restrânse: nu de la i a =0 la i a =i g (Fig. 23), ci de la i al la 1 a 2. În aceste limite, caracteristica lămpii este complet liniară, nu va exista nicio distorsiune, dar lampa nu va fi folosită la limita capacităților sale, eficiența sa va fi scăzută. În cazurile în care este necesar să se obțină o amplificare nedistorsionată, trebuie să suportăm această circumstanță.

Din păcate, problema nu se limitează la distorsiuni neliniare. În momentele în care grila este încărcată pozitiv, aceasta atrage electroni spre sine, scăzând o anumită cantitate din fluxul total direcționat către anod. Din această cauză, în circuitul rețelei apare un curent de rețea. Curentul anodului scade cu cantitatea de curent al rețelei, iar această scădere este mai pronunțată cu cât tensiunea pozitivă pe rețea este mai mare. Ca rezultat, cu impulsuri pozitive de tensiune a rețelei, sunt detectate din nou distorsiuni în forma curentului anodic. Puteți scăpa de aceste distorsiuni: în timpul procesului de amplificare, tensiunea de pe rețea nu ar trebui să fie niciodată pozitivă și chiar mai bună dacă nu ajunge deloc la zero (Fig. 28). Trebuie să fie întotdeauna menținut negativ și atunci nu va exista deloc curent de rețea. Această cerință duce la o reducere și mai mare a lungimii părții utilizate a caracteristicii: în dreapta liniei VG - curenți de rețea, în stânga liniei AB - distorsiuni neliniare. MN este o secțiune a caracteristicii, atunci când este utilizat, puteți scăpa complet de distorsiunea din lampă; si in acelasi timp sunt si mai putini.

Dar cum să folosești site-ul MN? Dacă numai tensiunea de excitație U mg este aplicată rețelei, ca în Fig. 24 și 26, apoi intrarea în regiunea dreaptă, în regiunea curenților de rețea, este inevitabilă. Să aplicăm mai întâi o tensiune negativă constantă U g0 grilei de o asemenea mărime încât punctul de operare a se deplasează spre stânga de-a lungul caracteristicii și ajunge exact în mijlocul secțiunii MN (Fig. 29). Apoi aplicăm rețelei tensiunea de excitație U mg. Intrarea în regiunea dreaptă va fi eliminată dacă valoarea lui U mg nu depășește U g0, adică dacă U mg< U g0 . Работая при таких условиях, лампа не будет вносить искажений. Этот режим работы лампы получил название режима А. Батарея, напряжение которой смещает по характеристике рабочую точку, называется батареей смещения, a ее напряжение U g0 - напряжением смешения.

Dintre alte moduri de amplificare de joasă frecvență, modul A este cel mai neeconomic: doar în unele cazuri eficiența ajunge la 30 - 35%, dar în general se menține la nivelul de 15-20%. Dar acest mod este cel mai „curat”, modul cu cea mai mică distorsiune. Este folosit destul de des și în principal în trepte de amplificare cu putere redusă (până la 10-20 W), în care eficiența nu este deosebit de importantă. În tuburile de amplificare cu o curbă caracteristică abruptă, curba de jos este relativ scurtă. Neglijând introducerea unor distorsiuni neliniare minore (complet nedetectabile, apropo, la ascultarea unui program sonor), este posibil să se permită o utilizare mai economică a lămpii și să se includă îndoirea inferioară în secțiunea de lucru a caracteristicii MN (Fig. . 30). Acest mod lampă păstrează în continuare numele modului A.

În manuale puteți găsi următoarea definiție a modului de amplificare clasa A: acesta este un mod în care lampa funcționează fără a întrerupe curentul anodului. În fig. 31 arătăm ce este cutoff. Tensiunea de excitație U mg este atât de mare încât pe o parte a perioadei U mg lampa este complet oprită și curentul prin lampă se oprește. Părțile inferioare ale curbei curentului anodic nu sunt reproduse și sunt, parcă, tăiate - de unde și numele „cut-off”. Decupajul poate fi nu numai de jos, ci și de sus (cutoff superior, Fig. 28), atunci când impulsul curentului anodic depășește curentul de saturație al lămpii. Și astfel, modul A este modul de amplificare fără cutoff. Ghidați de această definiție, am putea atribui acestui regim procesele prezentate grafic în Fig. 24 (la U mg2), fig. 26 (la fel la U mg2), fig. 29 și 30. Dar, repetăm, modul A este un mod fără distorsiuni: această condiție este satisfăcută pe deplin doar de procesul prezentat în Fig. 29.

Un circuit amplificator push-pull care funcționează în modul A, altfel numit circuit push-pull (din cuvintele englezești „push” - push și „pul” - pull), a devenit larg răspândit. Acest circuit folosește nu una, ci două lămpi identice. Tensiunea de excitație este aplicată astfel încât atunci când o rețea este încărcată pozitiv, cealaltă este încărcată negativ. Din acest motiv, o creștere a curentului anodic al unei lămpi este însoțită de o scădere simultană a curentului celeilalte lămpi. Dar impulsurile de curent din circuitul anodului se adună și produce un curent alternativ rezultat egal cu dublul valorii curentului unui vamp, adică i ma =i ma 1 +i ma 2. Acest lucru este mult mai ușor de imaginat dacă o caracteristică este plasată inversată sub cealaltă: devine imediat clar cum tensiunea U mg („swing”) afectează curenții din lămpi (Fig. 32). Un circuit push-pull funcționează mai economic și cu mai puțină distorsiune neliniară decât un circuit cu un singur ciclu. Cel mai adesea, acest circuit este utilizat în etapele finale (de ieșire), amplificatoare de putere medie și mare.

Să luăm în considerare următorul caz: pe grila lămpii se aplică o tensiune de amestec U g0 =U gzap. Astfel, punctul de operare este plasat chiar în partea de jos a caracteristicii. Lampa este blocată, curentul total în repaus este zero. Dacă, în astfel de condiții, la lămpii este aplicată tensiunea de excitație U mg, atunci în circuitul anodic vor apărea impulsuri de curent I ma sub formă de semiperioade. Cu alte cuvinte, curba oscilațiilor amplificate U mg va fi distorsionată dincolo de recunoaștere: întreaga sa jumătate inferioară va fi tăiată (Fig. 33). Acest mod poate părea complet nepotrivit pentru amplificarea cu frecvență joasă - distorsiunea este prea mare. Dar să așteptăm să tragem această concluzie despre nepotrivire.

Să îndreptăm pliul de jos al caracteristicii (Fig. 33), transformând caracteristica reală într-una idealizată, complet dreaptă (Fig. 34). Distorsiunile neliniare datorate prezenței curbei inferioare vor dispărea, dar va rămâne o tăietură a jumătății curbei oscilațiilor amplificate. Dacă acest dezavantaj ar putea fi eliminat sau compensat, acest mod ar putea fi utilizat pentru amplificarea de joasă frecvență. Este benefic: in timpul pauzelor, cand nu este furnizata tensiunea de excitatie U mg, lampa este blocata si nu consuma curent electric de la sursa de tensiune anodica. Dar cum se elimină sau se compensează tăierea jumătate a curbei? Să luăm nu o lampă, ci două și să le facem să funcționeze alternativ: una - dintr-un semiciclu al tensiunii de excitare, iar celălalt - de la altul, urmând primul. Când o lampă „se deblochează”, cealaltă în acel moment începe să se „deblocheze” și invers. Fiecare lampă separat își va produce propria jumătate a curbei, iar acțiunea lor combinată va reproduce întreaga curbă. Distorsiunea va fi eliminată. Dar cum se conectează lămpile pentru asta?

Desigur, conform circuitului push-pull prezentat în Fig. 32. Doar grila fiecăreia dintre lămpile din acest circuit va trebui să fie alimentată cu o tensiune de polarizare U g 0 =U gzap. În timp ce tensiunea de excitare U mg nu este aplicată, ambele lămpi sunt „blocate”, curenții lor anodici sunt zero. Dar acum se aplică tensiunea U mg, iar lămpile încep alternativ să „deblocheze” și „blocheze” (Fig. 35), lucrând în impulsuri, șocuri (de unde și numele modului - push-push - "push-push" Aceasta este diferența dintre circuitul „push-împingere” de un circuit push-pull (Fig. 32) care funcționează în modul A. În cazul unui mod push-pull, lămpile funcționează simultan, în timp ce într-un mod push-pull. modul de tragere funcționează la rândul lor.Dacă caracteristicile lămpilor sunt complet simple, lămpile sunt exact aceleași și limitele pentru fiecare dintre ele sunt alese corect, atunci nu există absolut nicio distorsiune.Acest mod de amplificare, aplicabil numai pentru push- circuite de tragere, se numește modul ideal B.

Dar în modul real B, cu caracteristici reale, distorsiunile neliniare datorate îndoirii inferioare sunt inevitabile. Acest lucru obligă în multe cazuri să refuze utilizarea modului B, care este în general cel mai economic dintre toate modurile de amplificare de joasă frecvență. Ce mod de amplificare de joasă frecvență poate fi recomandat? Modul A, după cum știm acum, nu este foarte economic, iar utilizarea sa în amplificatoare puternice nu este întotdeauna justificată. Este bun doar pentru cascade cu putere redusă. Cazurile de utilizare pentru Modul B sunt, de asemenea, limitate. Dar există un mod care ocupă o poziție intermediară între modurile A și B - acesta este modul AB. Cu toate acestea, înainte de a ne familiariza cu acesta, vom sublinia împărțirea acceptată a modurilor de amplificare existente. Dacă, în timpul procesului de amplificare, se obține o intrare în regiunea curenților de rețea, în regiunea potrivită, atunci se adaugă indicele 2 la numele modului, dar dacă lucrarea se desfășoară fără curenți de rețea, indicele 1. Așa se disting modurile B 1 și B 2 (Fig. 36), modurile AB 1 și AB 2. Denumirile A 1 și A 2 nu apar aproape niciodată: modul A este un mod complet fără distorsiuni și, prin urmare, fără curenți de rețea. Pur și simplu - modul A.

Acum să ne familiarizăm cu modul AB. În acest mod, ca și în modul B, lămpile funcționează cu o întrerupere a curentului anodic, dar punctul de funcționare pe caracteristică este la dreapta și mai sus decât în modul B. În timpul pauzelor, curenții prin lămpi nu se opresc, deși nu sunt mari (i al și i a 2). Poziția punctului de funcționare RT este determinată de următoarea condiție: caracteristica ABVG rezultată a lămpilor care funcționează într-un circuit push-pull (pentru circuite cu un singur ciclu, modul AB este în general nepotrivit) ar trebui să fie cât mai simplă posibil. În același timp, este de dorit ca curenții i al și i a2 să fie mici, deoarece acest lucru determină în mare măsură randamentul.Aceste condiții sunt îndeplinite de poziția punctului de funcționare RT, indicată în Fig. 37. Modul AB 2 este mai mult economic decât modul AB 1 (eficiența în modul AB 2 ajunge la 65%, în timp ce în modul AB 1 - doar 60%); este utilizat în cascade de mare putere - mai mult de 100 W. În cascade de putere medie - până la 100 W - AB Se recomandă modul 1. Distorsiunea în modul AB 2 este vizibil mai mare decât în modul AB 1.

În cele din urmă, se cunoaște un alt mod de amplificare - modul C. Se caracterizează prin faptul că punctul de funcționare în acest mod este situat în stânga poziției de pe axa tensiunii rețelei la care lampa este „blocata”. Pe grila lămpii este aplicată o tensiune negativă de amestec U g0 >U gzap. În timpul pauzelor, lampa este „blocată” și este „deblocată” doar pentru a permite trecerea unui impuls de curent pe termen scurt, care durează mai puțin de jumătate din perioada Umg. De obicei, Umg este mai mare în valoare absolută decât Ug0, drept urmare intră în regiunea curenților de rețea și chiar are o limită superioară (după cum se arată în Fig. 38 pentru U mg2). Distorsiunea în modul C este atât de mare încât acest mod nu este potrivit pentru amplificarea de joasă frecvență. Dar este cel mai economic dintre toate modurile în general (eficiență de până la 75-80%) și, prin urmare, este folosit pentru a amplifica oscilațiile de înaltă frecvență în dispozitivele de transmisie radio, unde distorsiunile neliniare nu sunt la fel de importante ca în tehnicile de amplificare de joasă frecvență.

Fenomenul de emisie termoionică și curentul de electroni rezultat printr-un vid stau la baza proiectării unui număr foarte mare de diverse dispozitive electronice, care și-au găsit aplicații extrem de importante în tehnologie și în viața de zi cu zi. Ne vom concentra doar asupra celor mai importante două tipuri de aceste dispozitive: un tub electronic (tub radio) și un tub cu raze catodice.

Structura celui mai simplu tub de electroni este prezentată în Fig. 176. Conține un filament de wolfram fierbinte 1, care este o sursă de electroni (catod), și un cilindru metalic 2 (anod) care înconjoară catodul. Ambii electrozi sunt plasați într-un cilindru de sticlă sau metal 3, aerul din care este pompat cu atenție. O astfel de lampă cu doi electrozi se numește diodă în vid.

Orez. 176. a) Lampă cu doi electrozi (diodă): 1 – catod (filament fierbinte), 2 – anod (cilindru), 3 – cilindru de sticlă. b) Imagine convențională a unei diode

Dacă conectăm această lampă la circuitul unei baterii sau al unei alte surse de curent, astfel încât anodul său să fie conectat la polul pozitiv al sursei, iar catodul la polul negativ (Fig. 177, a), și încălzim catodul folosind o sursă auxiliară (bateria incandescentă Bn), apoi electronii care se evaporă din filament vor zbura către anod, iar curentul va curge prin circuit. Dacă comutăm firele astfel încât minusul sursei să fie conectat la anodul lămpii, iar plusul la catodul acesteia (Fig. 177, b), atunci electronii care se evaporă din catod vor fi aruncați înapoi de câmp la catodul și nu va exista curent în circuit. Astfel, o diodă are proprietatea că permite trecerea curentului într-o direcție și nu îi permite să treacă în sens opus. Aceste tipuri de dispozitive, care permit curentului să circule într-o singură direcție, se numesc supape electrice. Sunt utilizate pe scară largă pentru a redresa curentul alternativ, adică pentru a-l transforma în curent continuu (§ 166). Diodele de vid special adaptate în acest scop se numesc kenotroni în tehnologie.

Orez. 177. a) Curentul trece prin diodă când anodul este conectat la polul pozitiv al bateriei Ba, iar catodul este conectat la polul negativ. b) Nu trece curent prin diodă când anodul acesteia este conectat la borna negativă a bateriei și catodul la borna pozitivă. Bn – baterie cu filament

Tuburile de electroni de tip mai complex, care și-au găsit o largă aplicație în inginerie radio, automatizare și o serie de alte ramuri ale tehnologiei, conțin, pe lângă un catod încălzit (o sursă de electroni) și un anod care colectează acești electroni, un al treilea electrod suplimentar sub forma unei rețele plasate între catod și anod. De obicei, plasa are celule foarte mari; de exemplu, este realizat sub forma unei spirale rare (Fig. 178).

Orez. 178. a) Lampă cu trei electrozi: 1 – catod (filament fierbinte), 2 – anod (cilindru), 3 – grilă (spirală rară). b) Imagine convențională a unei triode

Ideea principală pe care se bazează utilizarea unor astfel de lămpi este următoarea. Să conectăm lampa la circuitul bateriei Ba, așa cum se arată în Fig. 179, și vom încălzi catodul folosind o baterie auxiliară Bn (baterie incandescentă). Un dispozitiv de măsurare conectat la circuit va arăta că curentul anodic curge în circuit. Să conectăm acum o altă baterie BS la catodul lămpii și al rețelei, a cărei tensiune poate fi schimbată în mod arbitrar și, cu ajutorul ei, vom modifica diferența de potențial dintre catod și rețea. Vom vedea că se modifică și puterea curentului anodic. Astfel, avem posibilitatea de a controla curentul din circuitul anodic al lămpii prin modificarea diferenței de potențial dintre catodul său și rețea. Aceasta este cea mai importantă caracteristică a tuburilor cu vid.

Curba care descrie dependența curentului anodic al lămpii de tensiunea rețelei sale se numește caracteristica curent-tensiune a lămpii. O caracteristică tipică a unei lămpi cu trei electrozi este prezentată în Fig. 180. După cum se poate observa din această figură, atunci când rețeaua este la un potențial pozitiv față de catod, adică conectată la polul pozitiv al bateriei, o creștere a tensiunii rețelei duce la o creștere a curentului anodic. până când acest curent ajunge la saturație. Dacă facem rețeaua negativă în raport cu catodul, atunci pe măsură ce valoarea absolută a tensiunii rețelei crește, curentul anodului va scădea până când, la un potențial negativ de pe rețea, lampa este blocată, adică curentul din anod. circuitul ajunge la zero.

Orez. 180. Caracteristica curent-tensiune a unei lămpi cu trei electrozi

Nu este greu de înțeles motivul acestor fenomene. Când grila este încărcată pozitiv în raport cu catodul, aceasta atrage electroni din norul de încărcare spațială din apropierea catodului; în acest caz, o parte semnificativă a electronilor zboară între spirele rețelei și lovește anodul, crescând curentul anodului. Astfel, prin promovarea resorbției încărcăturii spațiale, rețeaua încărcată pozitiv crește curentul anodic. Dimpotrivă, o rețea încărcată negativ reduce curentul anodului, deoarece respinge electronii înapoi, adică crește sarcina spațială din apropierea catodului. Deoarece grila este situată mult mai aproape de catod decât de anod, chiar și mici modificări ale diferenței de potențial dintre acesta și catod se reflectă foarte puternic în sarcina spațială și afectează foarte mult puterea curentului anodului. În tuburile de vid convenționale, schimbarea tensiunii rețelei cu 1 V modifică curentul anodului cu câțiva miliamperi. Pentru a obține aceeași modificare a curentului prin schimbarea tensiunii anodului, această tensiune ar trebui schimbată mult mai mult - cu câteva zeci de volți.

Una dintre cele mai importante aplicații ale tuburilor de vid este utilizarea lor ca amplificatoare de curenți și tensiuni scăzute. Să explicăm cu un exemplu simplu cum se face acest lucru. Să ne imaginăm că un rezistor cu o rezistență foarte mare, să zicem 1 MOhm, este conectat între rețea și catodul lămpii (Fig. 181). Un curent foarte slab care trece prin această rezistență, să zicem 1 µA, va crea o tensiune pe această rezistență conform legii lui Ohm. În exemplul nostru, această tensiune este de 1 V. Dar cu o astfel de modificare a tensiunii rețelei, curentul anodului se modifică cu 2-3 mA. Prin urmare, o modificare a curentului prin rezistența rețelei cu 1 μA determină o modificare a curentului anodic care este de câteva mii de ori mai mare. Astfel, amplificăm curentul foarte slab inițial de câteva mii de ori, furnizând energia necesară prin bateria anodului.

Orez. 181. Schemă de circuit pentru conectarea unei lămpi cu trei electrozi ca amplificator de curent și tensiune

Dacă includem o rezistență de „încărcare” în circuitul anodului, să spunem 10 kOhm, atunci o modificare a curentului anodului cu 2-3 mA va determina o creștere a tensiunii pe această rezistență de 20-30 V. Cu alte cuvinte, o modificare a tensiunea rețelei cu 1 V modifică tensiunea dintre puncte și rezistența de „încărcare” cu 20-30 V. În acest fel am amplificat tensiunea inițială foarte scăzută.

Lămpile cu trei electrozi - catod, anod și grilă - asemănătoare cu cea prezentată în Fig. 178 se numesc triode. În tehnologia modernă, lămpile mai complexe cu două, trei sau mai multe grile sunt utilizate pe scară largă. Industria produce în prezent în diverse scopuri multe zeci de tipuri de lămpi de diferite dimensiuni, variind de la așa-numitele lămpi „degete” groase ca degetul mic și lungi de câțiva centimetri, până la lămpi mai înalte decât înălțimea omului. În lămpile mici, utilizate, de exemplu, în radiouri, curentul anodului este egal cu câțiva miliamperi; în lămpile puternice atinge multe zeci de amperi.

106.1. De ce se deteriorează rapid catodul unui tub cu vid dacă tubul este prost evacuat și conține o cantitate mică de gaz?

A existat o vreme în care toată electronica a fost creată pe baza tuburilor electronice cu vid, care în aparență seamănă cu becuri mici și care acționează ca amplificatoare, oscilatoare și întrerupătoare electronice. În electronica modernă, pentru a îndeplini toate aceste funcții, se folosesc tranzistori, care sunt fabricați la scară industrială la un cost foarte mic. Acum, cercetătorii de la NASA Ames Research Center au dezvoltat tehnologie pentru a produce tuburi vid la scară nanometrică care vor permite computere mai rapide și mai fiabile în viitor.

Un tub electronic de vid se numește tub de vid deoarece este un vas de sticlă cu un vid în interior. În interiorul lămpii există un filament incandescent, dar se încălzește la o temperatură mai scăzută decât filamentele lămpilor de iluminat convenționale. De asemenea, in interiorul lampii electronice de vid se afla un electrod incarcat pozitiv, una sau mai multe grile metalice, cu ajutorul carora se controleaza semnalul electric care trece prin lampa.

Filamentul încălzește electrodul lămpii, care creează un nor de electroni în spațiul înconjurător, iar cu cât temperatura electrodului este mai mare, cu atât este mai mare distanța electronilor liberi de la acesta. Când acest nor de electroni ajunge la un electrod încărcat pozitiv, un curent electric poate trece prin lampă. Între timp, prin ajustarea polarității și a valorii potențialului electric de pe rețeaua metalică, fluxul de electroni poate fi crescut sau oprit cu totul. Astfel, lampa poate servi ca amplificator și comutator pentru semnale electrice.

Tuburile electronice cu vid, deși rar, sunt acum folosite în principal pentru a crea sisteme acustice de înaltă calitate. Chiar și cele mai bune exemple de tranzistori cu efect de câmp nu pot oferi calitatea sunetului pe care o oferă tuburile cu vid. Acest lucru se întâmplă dintr-un motiv principal: electronii în vid, fără a întâmpina rezistență, se mișcă la viteză maximă, ceea ce nu poate fi atins atunci când electronii se deplasează prin cristale semiconductoare solide.

Tuburile electronice cu vid sunt mai fiabile în funcționare decât tranzistoarele, care pot fi ușor deteriorate. De exemplu, dacă electronicele tranzistoarelor cad în spațiu, atunci mai devreme sau mai târziu tranzistoarele lor vor eșua, „prăjite” de radiația cosmică. Tuburile electronice practic nu sunt expuse la radiații.

Crearea unui tub de vid electronic nu mai mare decât un tranzistor modern este o provocare uriașă, mai ales în producția de masă. Realizarea de camere de vid individuale minuscule este un proces complex și costisitor care este utilizat numai în cazuri de nevoie urgentă. Dar oamenii de știință de la NASA au rezolvat această problemă într-un mod destul de interesant; s-a dovedit că atunci când dimensiunea tubului de electroni scade sub o anumită limită, prezența vidului încetează să fie o condiție necesară. Lămpile cu vid la scară nanometrică, care au un filament și un electrod, măsoară 150 de nanometri. Distanța dintre electrozii lămpii este atât de mică încât prezența aerului în ea nu interferează cu funcționarea acestora; probabilitatea ca electronii să se ciocnească cu o moleculă de aer tinde spre zero.

Desigur, pentru prima dată, noi lămpi nanoelectronice vor apărea în echipamentele electronice ale navelor spațiale și dispozitivelor, unde rezistența electronicii la radiații este de o importanță capitală. În plus, tuburile cu vid pot funcționa la frecvențe de zeci de ori mai mari decât frecvențele celor mai bune tranzistoare de siliciu, ceea ce va face posibilă în viitor crearea de calculatoare pe baza lor mult mai rapide decât cele pe care le folosim acum.

Se iau în considerare desemnarea și pinout-ul următoarelor tuburi radio: triodă, triodă dublă, tetrodă fasciculă, indicator de acordare, pentodă, heptodă, diodă dublă-triodă, triodă-pentodă, triodă-heptodă, kenotron.

Puțină istorie

Apariția tranzistoarelor la mijlocul secolului al XX-lea părea să ducă la deplasarea completă a tuburilor electronice dominante de atunci din tehnologia radio.

Unul dintre principalele dezavantaje ale tuburilor radio a fost eficiența lor scăzută. Catodul încălzit consuma energie semnificativă și avea o durată de viață scurtă. Tubul electronic a fost criticat pentru laboriozitatea fabricării sale; a fost necesar să se mențină geometria de înaltă precizie a unui număr mare de electrozi în cilindrul de vid al lămpii.

Producția de echipamente electronice cu lămpi a fost redusă treptat. La noi, cantitatea de echipamente produse cu ajutorul tuburilor radio a scăzut treptat, dar fabricile de producție de tuburi au continuat să funcționeze. Destul de ciudat, acest lucru a adus anumite beneficii industriei autohtone la începutul anilor 90.

Iubitorii de muzică au jucat un rol major în acest sens. În cele din urmă, s-a dovedit că amplificatoarele audio care folosesc tuburi vidate reproduc mai bine, mai natural, înregistrările audio decât cele care folosesc triode cu semiconductor.

In prezent piata Echipament Hi-Fi plin cu echipamente de reproducere a sunetului pe tuburi vidate, în cea mai mare parte din Rusia.

Din toate acestea putem concluziona că proiectarea echipamentelor radio cu tuburi vidate la pragul începutului de secol XXI nu aduce o regresie în electronica radio, ci, dimpotrivă, ne permite să luăm o nouă abordare, mai rezonabilă. uitați-vă la domeniul de aplicare al tuburilor vidate.

Principiul de funcționare al unei lămpi radio-electronice se bazează pe fenomenul de emisie termoionică. Procesul prin care electronii scapă de pe suprafața solidelor sau lichidelor se numește emisie de electroni.

Dispozitiv cu tub radio

Designul unui tub radio este ingenios de simplu. Recipientul de sticla contine electrozi metalici dispusi intr-un anumit mod, dintre care unul este incalzit prin curent electric.

Acest electrod se numește catod. Catodul este proiectat pentru a crea emisie termoionică. În cilindrul lămpii, sub influența unui câmp electric, electronii zboară către un alt electrod - anodul.

Fluxul de electroni este controlat de alți electrozi găsiți în lampă, numiți grile.

Imagine grafică convențională a tuburilor radio

Cel mai simplu tub de amplificare este triodă. Reprezentarea sa grafică convențională pe circuitele radio-electronice este prezentată sub formă de cerc. În interiorul cercului, în partea superioară, este trasată o linie dreaptă verticală cu un segment perpendicular la capăt, care simbolizează anodul; de-a lungul diametrului cercului, o grilă este indicată sub formă de linii, iar în partea inferioară , un arc cu robinete la capete este un filament.

Arcul de deasupra filamentului indică încălzitorul catodic. Lămpile cu filament direct în imaginea lor grafică convențională nu au un astfel de arc, de exemplu, baterie tip 2K2P, precum și alte tipuri de lămpi. Un cilindru de lampă poate conține o triodă în combinație cu un alt tip de lampă.

Acestea sunt așa-numitele lămpi combinate. Pe diagrame, lângă imaginea lămpii, este plasată denumirea literei acesteia (două litere latine V și L) cu un număr de serie conform diagramei (de exemplu, VL1) și lângă ele tipul de lampă utilizat în design (de exemplu, VL1 6Н1П). O reprezentare grafică convențională a diferitelor tipuri de tuburi electronice cu denumiri de litere este prezentată în Fig. 1.

În figură, literele cu cifre indică: a - anod, C1 - grilă de control, k - catod și n - filament. Pentru a genera, amplifica și converti semnale, utilizate în prezent în modelele de radio amatori sunt în principal tuburi electronice cu o bază octală, o serie de degete și o serie în miniatură cu cabluri flexibile.

Ultimele două tipuri de lămpi nu au bază; conductoarele lor sunt topite direct în recipientul de sticlă. Cilindrii din seria de lămpi enumerate sunt în principal din sticlă, dar sunt și din metal (Fig. 2).

Orez. 1. Imaginea grafică convențională și desemnarea literei tuburilor electronice de diferite tipuri pe circuite radio-electronice: a - triodă; b, c - triodă dublă; g - tetroda fasciculului; d — indicator de setare; e - pentod; g - heptod; h - dublă diodă-triodă; și - triodă-pentodă; k - triodă-heptodă; l - kenotron; m - diodă dublă cu catozi separati încălziți indirect.

Orez. 2. Opțiuni pentru proiectarea tuburilor electronice: a - cilindru de sticlă, bază octală; b — cilindru metalic, bază octală; c — cilindru de sticlă cu fire rigide (serie degete); g - cilindru de sticlă cu fire flexibile (serie fără bază).

Parametrii electrici ai lămpilor

Amplificatoarele audio moderne de înaltă calitate se bazează în general pe tuburi cu trei electrozi numite triode. Parametrii electrici de bază generali ai tuburilor receptoare și amplificatoare, care sunt de obicei dați în cărțile de referință, sunt următorii: câștigul μ, panta caracteristică S și rezistența internă Rj.

Așa-numitele caracteristici statice ale lămpii sunt importante: caracteristicile anodului-grilă și anodului, care sunt prezentate sub formă de grafic.

Având aceste două caracteristici, puteți determina grafic cei trei parametri principali ai lămpilor indicați mai sus. Pentru lămpile în diverse scopuri, parametri speciali caracteristici acestora sunt adăugați la caracteristicile enumerate.

Tuburile utilizate în amplificatoarele audio sunt, de asemenea, caracterizate prin parametri care depind de unul sau altul mod de funcționare al tubului de ieșire, în special, puterea de ieșire și factorul de distorsiune neliniară.

U lămpi de înaltă frecvență caracteristică parametrii sunt:

capacitatea de intrare,
capacitatea de ieșire,
capacitatea de trecere,
factor de bandă largă
impedanța echivalentă a zgomotului din interiorul lămpii.

Mai mult, cu cât valoarea totală a capacităților interelectrodului de intrare și ieșire ale lămpii este mai mică și cu cât este mai mare panta caracteristicii sale, cu atât câștigul pe care îl oferă la frecvențe mai mari este mai mare.

Raportul dintre panta caracteristicii lămpii și capacitatea sa de trecere servește ca un indicator al stabilității amplificării. Câștig mai mare de la o lampă de înaltă frecvență poate fi obținut la frecvențe înalte, în cazul în care valoarea totală a capacităților de intrare și ieșire ale lămpii este mai mică și panta caracteristicii sale este mai mare.

Atunci când alegeți un tub pentru primele etape de amplificare, trebuie acordată o atenție deosebită rezistenței sale echivalente la zgomotul din interiorul tubului.

Eficiența de funcționare a lămpilor cu conversie de frecvență este evaluată prin panta de conversie. Panta de conversie este, de regulă, de 3...4 ori mai mică decât panta caracteristicii lămpii. Valoarea sa crește odată cu creșterea tensiunii oscilatorului local.

Pentru kenotroni, parametrul principal este amplitudinea tensiunii inverse. Cele mai mari valori ale amplitudinii tensiunii inverse sunt caracteristice kenotronilor de înaltă tensiune.

Kenotroni și diode

În fig. 3 oferă parametrii principali, modul tipic și pinout ai unor tipuri de tuburi electronice, utilizate pe scară largă în proiectele radio-electronice în prezent și utilizate în trecut.

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă.

Kenotroni și diode

Tuburi de conversie și indicatoare de reglare cu raze catodice

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă (continuare)

Triode

S este panta caracteristicii anod-grilă;
m - câștig;
Rc este cea mai mare rezistență din circuitul rețelei;
Svh - capacitatea de intrare a lămpii (catod grilă),
Svyh - capacitatea de ieșire a lămpii (catod-anod),
Spr - capacitatea de trecere a lămpii (grid-anod);
Pa este cea mai mare putere disipată de anodul lămpii.

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă (continuare).

Triode duble

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă (continuare).

Pentode de ieșire

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă (continuare).

Orez. 3. Parametrii de bază, modul tipic și pinouts ale unor tipuri de tuburi electronice utilizate pe scară largă (capăt).

Literatură: V.M. Pestrikov. Enciclopedia radioamatorilor.